方程式（１?１８）给出的是各参量之间的***普遍关系，它可以确定一切固体内的导热现象。
因此，导热微分方程可以用来确定铸件和铸型的温度场。由于导热微分方程式是一个基本方
程式，用它来解决某一具体问题时，为了使方程式的解
确实成为该具体问题的解，彩钢压瓦机生产厂，就必须对基本方程式补充一
些附加条件。这些附加条件就是一般所说的单值性条件。
它们把所研究的特殊问题从普遍现象中区别出来。
在不稳定导热（?ｔ?τ≠０）的情况下，广东彩钢压瓦机，导热微分方程的解
具有非常复杂的形式。目前只能用来解决某些特殊的问
题。例如，对于形状***简单的物体 （如平壁、圆柱、
球），它们的温度场都是一维的，可以得到解决。
距离再缩短时，吸引力又逐渐减小，
到Ｒ＝Ｒ０时，相互作用力等于零 （Ｆ＝０），此时达到平衡，
Ｒ０ 为平衡距离。当距离小于平衡距离Ｒ０ 时，出现排斥力
（Ｐ＞０），并随距离的继续缩短而迅速增大。作用力Ｆ是由
引力和斥力构成的合力。吸引力是异性电荷间的库仑引
力；排斥力是同性电荷之间的斥力和。两个原子的相互作
用势能Ｗ （Ｒ）的曲线如图１?１（ｂ）所示，可见在Ｒ＝Ｒ０
时，对应于能量的***值，状态稳定。这说明，原子之间
倾向于保持一定的间距，这就是在一定条件下，金属中的
原子具有一定排列的原因。
图１?３１（ｂ）左边的曲线与铸件断面上各时刻的液相等温线相对应，彩钢压瓦机生产线，称为 “液相边界”，
右边的曲线与固相等温线相对应，称为 “固相边界”。从图１?３１（ｂ）可以看出，时间为２ｍｉｎ
时，距铸件表面ｘ／Ｒ＝０?６处合金开始凝固，彩钢压瓦机厂，由该处至铸件中心的合金仍为液态 （液相区）；
ｘ／Ｒ＝０?２处合金刚刚凝固完了，从该处至铸件表面的合金为固态 （固相区），二者之间是
液?固两相区 （凝固区）。到３?２ｍｉｎ时，液相区消失。经过５?３ｍｉｎ，铸件壁凝固完毕。所
以，图１?３１（ｂ）的两条曲线是表示铸件断面上液相和固相等温线由表面向中心推移的动态
曲线。“液相线”边界从铸件表面向中心移动，所到之处凝固就开始；
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