显然，根据形成表面张力的原因可以推知，不仅在上述的液?气界面，
而且在所有两相界面，如固?气、液?固、液?液上都存在表面张力。故广义地说，表面
张力应称为界面张力，可分别用σ固?气 、σ液?固 、σ液?液 表示之，不特别指明时，通常皆指
与气相的界面张力。
衡量界面张力的标志是润湿角θ，它与界面张力的关系由杨氏方程决定。
式（１?１２）称为杨氏方程式，可以看出，接触
θ的值与各界面张力的相对值有关，如图１?１０。
①σＳＧ＞σＬＳ时，ｃｏｓθ为正值，即θ＜９０°。通θ为锐角的情况，称为液体能润湿固体。θ＝
，液体在固体表面铺展成薄膜，称为完全。
故金属的流动条件和温度条件都在随时改变，这必然影响到所测流动性的准确度；各次试验所用铸型条件也很难
精控制；每做一次试验要造一次铸型。在生产和科研中螺旋形试样应用较多。真空试样如
图１?１７所示，它的优点是铸型条件和液态金属的充型压头稳定，真空度可以随液态金属的
密度不同而改变，使各种金属能在相同的压头下充填，从而增加了试验结果的对比性，可以
观察充填过程，记录流动长度与时间的关系。
还可以把固液部分划分为两个
带。在右边的带里，晶体已经连成骨架，但是液体
还能在其间移动。在左边的带里，因为已接近固相
线温度，固相占绝大部分，并已连结成为牢固的晶
体骨架，存在于骨架之间的少量液体被分割成一个
个互不沟通的小 “溶池”（图中的黑点）。当这些小
溶池进行凝固而发生体积收缩时，得不到液体的补
充。固液部分中两个带的边界叫 “补缩边界”。以
上是某一瞬间的凝固情景。在铸件的凝固过程中，凝固区域按动态曲线所示的规律向铸件中心推进。
