该位置的原子数密度等于整体液体系统的平均数密度
ρ０。对于气体，由于
其粒子的统计分布的平均性，其偶分布函数ｇ（ｒ）在任何位置均相等，ｇ（ｒ）＝１。晶态固体
因原子以特定方式周期排列，其ｇ（ｒ）以相应规律呈孤立的若干尖锐峰。液体的ｇ（ｒ）出现
若干渐衰的钝化峰直至几个原子间距后趋向ｇ（ｒ）＝１，表明液体的原子集团 （短程有序的局
域范围）半径只有几个原子间距大小。非晶固体的ｇ（ｒ）与液体相似。对于液体，对应于
ｇ（ｒ）峰的位置，ｒ＝ｒ１ 表示参考原子至其周围第配位层各原子的平均原子间距，由
于衍射所获得的ｇ（ｒ）具有统计平均意义，ｒ１ 也表示某液体的平均原子间距。
对于结晶温度范围较宽的合金，散失一部分
（约２０％）潜热后，晶粒就连成网络而阻塞流动，
大部分结晶潜热的作用不能发挥，所以对流动性影
响不大。但是，也有例外的情况，当初生晶为非金
属，全自动压瓦机生产厂，或者合金能在液相线温度以下以液固混合状
态，在不大的压力下流动时，结晶潜热则可能是个
重要的因素。例如，在相同的过热度下Ａｌ?Ｓｉ合金的流动性，在共晶成分处并非大值，而
在过共晶区里继续增加 （图１?２１），就是因为初生硅相是比较规整的块状晶体，且具有较小
的机械强度，不形成坚强的网络，能够以液固混合状态在液相线温度以下流动。
在铸件断度梯度相近的情况下，固液相区的宽度取决于铸件合金的凝固温度区间ΔｔＣ 的大小。图
８是三种不同碳质量分数的碳钢在砂型和金属型中凝固时测得的动态凝固曲线。可见，
碳质量分数增加，南通全自动压瓦机，碳钢的结晶温度范围在不断扩大，全自动压瓦机价格，铸件断面的凝固区域随之加宽。低
在砂型中的凝固近于逐层凝固方式，中碳钢为中间凝固方式，高碳钢近于体积凝固。
当铸件合金成分确定后，铸件断面固液相区的宽度则取决于铸件中的温度梯度。温度梯
度较大时，全自动压瓦机销售，固液相区的宽度较窄，则合金趋向于逐层凝固方式，反之依然。
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