这种现象称为 “结构起伏”。在一定的温度下，虽然存在 “能量起伏”和
“结构起伏”现象，但对于特定液态金属，其处于有序状态的原子集团具有一定的统计平均
尺寸；并且其平均尺寸大小随温度的升高而减小。
③ 液态结构及离子间相互作用的理论描述 在液态结构定量计算上，也提出了许多理
图１?６ 液态结构及粒子间相互作用
论模型及方程 （图１?６）。通过建立偶分布函数
ｇ（ｒ）与偶势ｕ（ｒ）（即 “原子对”间的相互作用
势能与原子空间距离ｒ的函数关系）的方程，或
在已知偶势ｕ（ｒ）的条件下，计算出某一液体的
偶分布函数ｇ（ｒ）。
３?厚壁金属型中的凝固
当金属型的涂料层很薄时，厚壁金属型中凝固金属和铸型的热阻都不可忽略，因而
都存在明显的温度梯度。由于此时金属?铸型界面的热阻相对很小，可忽略不计，则铸
型内表面和铸件表面温度相同。可以认为，厚壁金属型中的凝固传热为两个相连接的
半无限大物体的传热，整个系统的传热过程取决于铸件和铸型的热物理性质，其温度
分布如图１?２７所示。
４?水冷金属型中的凝固
在水冷金属型中，是通过控制冷却水温度和流量使铸型温度保持近似恒定 （ｔ２Ｆ＝ｔ２０），
在不考虑金属?铸型界面热阻的情况下，凝固金属表面温度等于铸型温度 （ｔ１Ｆ＝ｔ２０）。在这
种情况下，凝固传热的主要热阻是凝固金属的热阻，铸件中有较大的温度梯度。系统的温度
分布如图１?２８所示。
如果因铸件断面温度场较平坦 ［图１?３４（ａ）］，或合金的结晶温度范围很宽 ［图１?３４
（ｂ）］，铸件凝固的某一段时间内，其凝固区域在某时刻贯穿整个铸件断面时，则在凝固区
域里既有已结晶的晶体也有未凝固的液体，这种情况为 “体积凝固方式”，或称 “糊状凝固
方式”。
如果合金的结晶温度范围较窄 ［图１?３５（ａ）］，或者铸件断面的温度梯度较大 ［图１?３５
图１?３５ “中间凝固方式”示意图
（ｂ）］，铸件断面上的凝固区域宽度介于前
二者之间时，则属于 “中间凝固方式”。
凝固区域的宽度可以根据凝固动态曲
线上的 “液相边界”与 “固相边界”之间
的纵向距离直接判断。因此，这个距离的
大小是划分凝固方式的一个准则。如果两
条曲线重合在一起———恒温下结晶的金属，
或者其间距很小，则趋向于逐层凝固方式。
