；铸件在凝固过程中又不断地释放出结晶潜
热，其断面上存在着已凝固完毕的固态外壳、液固态并存的凝固区域和液态区，在金属型中
凝固时还可能出现中间层。因此，铸件与铸型的传热是通过若干个区域进行的，此外，铸型
和铸件的热物理参数还都随温度而变化，不是固定的数值等。将这些因素都考虑进去，建立
一个符合实际情况的微分方程式是很困难的。因此，重庆角驰压瓦机，用数学分析法研究铸件的凝固过程时，
必须对过程进行合理的简化。
在铸件和铸型的不稳定导热过程中，温度与时间和空间的关系可用傅里叶导热微分方程
描述：
一、液态金属的结构
人们对液态金属结构的认识滞后于固体金属，这是因为它是以液体这样一个无序体系作
为研究对象。近年来，利用Ｘ射线、电子和中子衍射及同步辐射技术得到液态金属及合金
直接的结构信息，促进了液体金属物理研究的不断深入。通过两种方法可以研究金属的液态
结构。一种是间接方法，角驰压瓦机批发价，即通过固→液态、固→气态转变后一些物理性质的变化判断液态的
原子结合状况，另一种是较为直接的方法，即通过液态金属的Ｘ射线或中子线的结构分析
研究液态的原子排列情况。在了解液态金属的结构之前，角驰压瓦机价格，有必要对金属晶体的原子结合、加
热膨胀及熔化过程加以阐述。
显然，根据形成表面张力的原因可以推知，不仅在上述的液?气界面，
而且在所有两相界面，如固?气、液?固、液?液上都存在表面张力。故广义地说，表面
张力应称为界面张力，可分别用σ固?气 、σ液?固 、σ液?液 表示之，不特别指明时，通常皆指
与气相的界面张力。
衡量界面张力的标志是润湿角θ，它与界面张力的关系由杨氏方程决定。
式（１?１２）称为杨氏方程式，可以看出，接触
θ的值与各界面张力的相对值有关，如图１?１０。
①σＳＧ＞σＬＳ时，ｃｏｓθ为正值，即θ＜９０°。通θ为锐角的情况，称为液体能润湿固体。θ＝
，液体在固体表面铺展成薄膜，称为完全。
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