空穴的产生使局部地区能垒
降低，邻近的原子则进入空穴位置，造成空穴的移动。温度愈高，原子的能量愈大，产生的
空穴数目愈多，从而使金属膨胀。在熔点附近，空穴数目可达原子总数的１０％。
当把金属加热到熔点时，会使金属的体积突然膨胀３％～５％。这个数值等于固态金属
力学温度零度加热到熔点前的总膨胀量。除此之外，金属的其他性质如电阻、黏性等在
度下发生突变。同时，这种突变还反映在熔化潜热上，即金属在此时吸收大量热量，温
不升高。这些突变现象是不能仅仅用离位原子和空穴数目的增加加以解释的。
② 晶体缺陷模型 包括微晶模型、空穴模型、位错模
或综合模型等，假设液态金属同样存在与固相类似的晶
缺陷，能定性地解释过热度不大的液态金属结构特征
接受。该模型认为，液态金属中存在 “能量起伏”和 “结
处于热运动的原子能量有高有低，同一原子的能量也随时
间不停变化，时高时低，这种现象称之为 “能量起伏”。另一方面，液态金属中存在由大量
不停 “游动”着的原子集团组成，集团内为某种有序结构，处于集团外的原子则处于散乱的
无序状态；并且这些原子集团不断的分化组合，时而长大，时而减小，时而产生，时而消失。
对于铸件温度场的影响，可从金属性质、铸型性质、浇注条件及铸件结构四个方面来
析。
（１）金属性质的影响 金属的热扩散率大，铸件内部的温度均匀化的能力就大，温度梯
就小，断面上温度分布曲线就比较平坦；反之，温度分布曲线就比较峻陡。金属的结晶潜
大，向铸型传热的时间则要长，铸型内表面被加热的温度也高，铸件断面的温度梯度减
，铸件的冷却速度下降，温度场也较平坦。金属的凝固温度越高，在凝固过程中铸件表面
铸型内表面的温度越高，铸型内外表面的温差就越大，且铸型的热导率在高温段随温度的
高而升高，致使铸件断面的温度场有较大的梯度。
