黑体辐射源介绍-智拓仪表(在线咨询)-大连黑体辐射源

高温黑体辐射源的主要结构：

　　高温黑体炉由炉体、变压器、控制箱柜组成。

　　高温黑体炉炉体是一卧式石墨管炉。在石墨发热体***有一“靶”把发热体分成两个对称的黑体腔。管外有石墨隔热屏，屏外包有碳毡及高温绝缘绝热材料。炉体具有温度范围广、耗电少、惯性小等特点。炉体下部有抽空系统和水冷系统。

控制箱柜：设定控制黑体炉的温度。由红外温度计、智能调节显示仪表控制可控硅触发线路进而控制低压大电流变压器的输出功率，从而控制黑体炉的温度。设定控制箱柜上的智能调节显示仪表温度值，即可控制黑体腔的温度。 变压器为盐浴炉变压器。

黑体辐射源发射率测量原理、方法和装置的研究进展。

　　基于普朗克黑体辐射理论，建立了控制环境辐射的黑体辐射源发射率测量方法的理论模型，并且搭建该测量装置，研究了该方法测量黑体辐射源发射率的结果和影响因素。利用该系统测得的黑体辐射源发射率测量的结果与理论模拟的结果高度吻合，测量重复性(标准偏差)达到0.07%。实验结果表明该方法在测量黑体发射率时不受热辐射环温度重复性的影响，当热辐射环温度与被测黑体温度的差异足够大时，热辐射环温度的变化对黑体发射率测量结果的影响可以满足应用的需求。该方法具备热红外遥感载荷在轨定标黑体的发射率测量的应用潜力，大连黑体辐射源，为我国红外遥感在轨定标系统定量化水平的提高提供重要技术基础。

黑体辐射源折叠理论数据

普朗克辐射定律(Planck)则给出了黑体辐射的具体谱分布，在一定温度下，单位面积的黑体在单位时间、单位立体角内和单位波长间隔内辐射出的能量为：

B(λ，T)=2hc2 /λ5 /exp(hc/λKT)-1

B(λ，T)-黑体的光谱辐射亮度(W·m^-2·Sr^-1·μm^-1 )

黑体光谱辐射出射度M(λ，T)与波长、热力学温度之间关系的公式:

M=c1/[λ^5(exp(c2/λT)-1)]，其中c1=2πhc^2，c2=hc/k.

黑体能量密度公式:

E*dν=c1*v^3*dv/[exp(c2*v/T)-1)]

E*dv表示在频率范围(v，v dv)中的黑体辐射能量密度。

λ-辐射波长(μm)

T-黑体温度(K、T=t 273k)

C-光速(2.998×10^8m/s )

h-普朗克常数， 6.626×10^-34 J·S

K-玻尔兹曼常数(Boltzmann)， 1.3806505*10^-23J/K基本物理常数

由图2.2(缺)可以看出:

①在一定温度下，黑体辐射源价格，黑体的谱辐射亮度存在一个极值，这个极值的位置与温度有关， 这就是维恩位移定律(Wien)

λm T=2898(μm·K)

λm -黑体谱辐射亮度处的波长(μm)

T-黑体的温度(K)

根据维恩位移定律，我们可以估算，黑体辐射源进口，当T~6000K时，λm ~0.48μm(绿色)。这就是太阳辐射中大致的谱太阳辐射波谱密度分布辐射亮度处。

当T~300K，这就是地球物体辐射中大致谱辐射亮度处。

②在任一波长处，高温黑体的谱辐射亮度大于低温黑体的谱辐射亮度，不论这个波长是否是光谱辐射亮度处。

如果把B(λ，T)对所有的波长积分，同时也对各个辐射方向积分，那么可得到斯特番-波耳兹曼定律(Stefan-Boltzmann)，黑体辐射源介绍，温度为T的黑体单位面积在单位时间内向空间各方向辐射出的总能量为B(T)

B(T)= δT4 (W/m2)

δ为Stefan-Boltzmann常数， 等于5.67×10?-8 W/m2·K4

但现实世界不存在这种理想的黑体，那么用什么来刻画这种差异呢?对任一波长， 定义发射率为该波长的一个微小波长间隔内， 真实物体的辐射能量与同温下的黑体的辐射能量之比。显然发射率为介于0与1之间的正数，一般发射率依赖于物质特性、 环境因素及观测条件。如果发射率与波长无关，那么可把物体叫作灰体(grey body)， 否则叫选择性辐射体。