黑体辐射源在温度计量领域，主要是利用黑体辐射和温度的对应关系，因此要求黑体的发射率越高越好。要求黑体的辐射能量按照光谱分布（也就是黑体光谱辐射能量、也称为单色能量）都能符合普朗克定律，这样我们在检定或校准辐射温度计时，以黑体的温度（或标准辐射温度计）的示值，来修正辐射温度计的偏差。因此在选择黑体时通常是选择发射率较高的腔式黑体，同时也要注意黑体腔口直径，温度均匀性和辐射温度不确定度。
现在黑体辐射源黑体腔内表面的温度均匀性已经作为黑体设计主要技术指标之一；因此对于有的黑体内表面温度均匀性较好的黑体，又称为“等温黑体”。对于黑体内表面温度均匀性的要求，将热管技术应用于黑体，黑体内表面等温效果很好，因此近代使用热管技术研制出的黑体，晋中黑体辐射源，称为热管黑体。热管黑体是等温黑体的一种。
KW-305-80KW-305-550KW-305-1200KW-305-1600
温 度 范 围-20℃～80℃50～550℃300～1200℃＋800.0℃~1600.0℃
有效辐射面Ф40mmФ40mmФ40mmФ40mm
温度分辨率0.1℃0.1℃0.1℃0.1℃
准 确 度±0.3%FS±0.8℃±0.5℃±0.5℃±0.5℃±0.5%FC
温度稳定性±( 0.1～0.3 )℃/h±0.1℃±0.1℃±( 0.1～0.5 )℃/h
有效发射率0.995
致冷/加热方式半导体致冷电加热
外形尺寸/重量300×215×280mm/6Kg240×375 ×290/6.5Kg260× 390× 400/15Kg260×390×700/15Kg
黑体辐射源折叠理论数据
普朗克辐射定律(Planck)则给出了黑体辐射的具体谱分布，在一定温度下，单位面积的黑体在单位时间、单位立体角内和单位波长间隔内辐射出的能量为：
B(λ，T)=2hc2 /λ5 /exp(hc/λKT)-1
B(λ，T)-黑体的光谱辐射亮度(W·m^-2·Sr^-1·μm^-1 )
黑体光谱辐射出射度M(λ，T)与波长、热力学温度之间关系的公式:
M=c1/[λ^5(exp(c2/λT)-1)]，其中c1=2πhc^2，c2=hc/k.
黑体能量密度公式:
E*dν=c1*v^3*dv/[exp(c2*v/T)-1)]
E*dv表示在频率范围(v，v dv)中的黑体辐射能量密度。
λ-辐射波长(μm)
T-黑体温度(K、T=t 273k)
C-光速(2.998×10^8m/s )
h-普朗克常数， 6.626×10^-34 J·S
K-玻尔兹曼常数(Boltzmann)， 1.3806505*10^-23J/K基本物理常数
由图2.2(缺)可以看出:
①在一定温度下，黑体的谱辐射亮度存在一个极值，这个极值的位置与温度有关，黑体辐射源设计， 这就是维恩位移定律(Wien)
λm T=2898(μm·K)
λm -黑体谱辐射亮度处的波长(μm)
T-黑体的温度(K)
根据维恩位移定律，我们可以估算，当T~6000K时，λm ~0.48μm(绿色)。这就是太阳辐射中大致的谱太阳辐射波谱密度分布辐射亮度处。
当T~300K，这就是地球物体辐射中大致谱辐射亮度处。
②在任一波长处，高温黑体的谱辐射亮度大于低温黑体的谱辐射亮度，不论这个波长是否是光谱辐射亮度处。
如果把B(λ，T)对所有的波长积分，同时也对各个辐射方向积分，黑体辐射源的发展，那么可得到斯特番-波耳兹曼定律(Stefan-Boltzmann)，温度为T的黑体单位面积在单位时间内向空间各方向辐射出的总能量为B(T)
B(T)= δT4 (W/m2)
δ为Stefan-Boltzmann常数， 等于5.67×10?-8 W/m2·K4
但现实世界不存在这种理想的黑体，那么用什么来刻画这种差异呢?对任一波长， 定义发射率为该波长的一个微小波长间隔内， 真实物体的辐射能量与同温下的黑体的辐射能量之比。显然发射率为介于0与1之间的正数，一般发射率依赖于物质特性、 环境因素及观测条件。如果发射率与波长无关，黑体辐射源有啥用，那么可把物体叫作灰体(grey body)， 否则叫选择性辐射体。
黑体辐射源产品特点：
独特的气幕技术，确保长时间低温敞口工作时不结露
温度控制采用***的PID控制技术，具有精度高、稳定性好
具有多点温度修正功能
特有靶面处理技术，使得靶面温度更加均匀，设备长时间使用和频繁升降温也不会出现表面破损和掉渣现象
腔体结构为球型腔，充分保证发射率
本设备符合JJG 856-2015工作用辐射温度检定规程
腔口直径大，靶面温度稳定且均匀能够满足计量单位日常红外辐射温度计及红外热像仪的检定工作。
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