1928年，德国人成功研制了第0一台超声波流量计。70年代，超声波流量计的使用范围还仅局限于测量液体，当时市场上主要以孔板流量计为主。近年来随着集成电路技术迅速发展，再加上超声波流量计体积小、测量范围大、安装简便、免维护、零压损及始动流量低等优点，所以它才开始广泛应用并且相关的研究也变的越来越多。
超声波楔形流量计的原理：超声波楔形流量计是通过超声波在流动流体中的传播，承载流体流速信息，将信号进行处理，转换成流量信息。
***超声波楔形流量计应用原理
***型是利用相位差法测量流速，即某一已知频率的声波在流体中运动，由于液体本身有一运动速度，导致超声波在两接0收器（或发射0器）之间的频率或相位发生相对变化，通过测量这一相对变化就可获得液体速度。***法超声波流量计依靠水中杂质的反射来测量水的流速，因此适用于杂质含量较多的脏水和浆体，如城市污水、污泥、工厂排放液、杂质含量稳定的工厂过程液等，而且可以测量连续混入气泡的液体。
但是根据测量原理，被测介质中必须含有一定数量的散射体（颗粒或气泡），否则仪表就不能正常工作。
电磁流量计常见的小信号处理方式
电磁流量计常见的小信号处理方式 由于现下工业生产过程自动化和智能化程度的提高，加上节能降耗和成本核算管理的要求，使得流量仪表在整个计量仪表中所占的比重越来越高。电磁流量计虽然可以精0确地测量流体流量，但是如何解决测量中出现的“小信号”问题，也是影响计量准确的重要因素。
电磁楔形流量计小信号产生机理
电磁流量计在实际的测量现场和工艺流程中存在误差和容易受到干扰，如“小信号”现象。由电磁流量计的工作原理可知，电磁流量计的干扰问题是由各种励磁方式产生的。
目前很多工厂中存在以下问题： 在泵启动时，液体通过流量计而切割磁力线，楔形流量计流量公式，产生流量信号，这些液体***终都被后续环节利用，其流量测量值是有效的，应该进行累计；当泵停止时，管道中还会有少量液体回流，反向切割磁力线，同样产生小信号，但是这些液体并没有被实际生产所利用，而流量计仍然会把信号传送给PLC进行采样累计，则会造成较大的误差。由于外界有震动或较大磁场干扰，在无介质流动时，外界震动等信号作用于传感器，楔形流量计流量范围，引入“误流量”信号，当这种信号高于仪表的计量下限时也被累计。电极表面粘附一层绝缘物、受到外界干扰或是电极送出的毫安信号在放大和转换过程中出现零点漂移，广西楔形流量计，使得信号偏离正常值，从而造成误差。 以上这些现象都属于小信号现象。
当流体由A到达B时，流体粘性力作用要消耗一些能量， 从而使边界层中流体的速度有降低的趋势。为了维持边界层内速度的增长，
在降0压增速区域内，只有靠边界层外流体输送一些能量来补充。因此，从A到B这段区间里，边界层内的流动是稳定的。
在B点以后，边界层外流体的流动变为增压减速流动，这样边界层外流体的动能要转化一部分为压力能，而流速会不断减小。
由于减速，它已不可能给边界层内的流体补充能量，来减缓由于流体粘性阻滞作用的能量消耗而引起的减速趋势。这样，
边界层内流体的能量有一部分要转化为压力能，还有一部分要继续克服摩擦阻力。因此，在得不到能量补充的情况下，
剩余的能量已不足以维持边界层外边界上速度的减缓和压力的升高，导致速度更剧烈下降。尤其是靠近圆柱体表面的
那部分流体，因受壁面影响，速度减小得更快。
流体继续运动到达C点后，为克服摩擦力所消耗的能量和为增压而转化出的能量已把圆柱体表面附近流体的动能耗尽，
这部分流体只能停滞下来，进而出现倒流现象。从图2-2可看出，楔形流量计价格，速度分布曲线越来越窄。
从C点以后到D点，出现了边界层的分离面C-C"。在这个区域内，流体的流动极不稳定，不断地形成一个个旋涡。
一方面这些旋涡不断地被带走，而另一方面又不断地卷进一些有较大能量的流体，来补充被带走的那部分流体。
来流与边界层内倒流的流体相遇，使流线显著地被挤离圆柱体表面，产生了边界层分离现象。这就是涡街流量计
中流体绕流运动和旋涡分离的原因和过程。
在讨论流体绕流运动时，如果流体的粘度较小（例如气体）， 可把距绕流体较远处的流体运动近似看作非粘性流体
做无涡街运动。而在靠近绕流体壁面处的一薄层流体的运动，却不能看成这样的流动。通常把这一薄层称为边界层。
边界层内流体流动有以下特点：
(1)边界层厚度沿绕流体在流动方向上的长度增加。
(2)—边界层图2-1绕流体边界层无论流体的粘度多小，在紧贴绕流体壁面处的流体质点的速度都为零。随着离壁面距离
增大，如图2-1所示，当离壁面一定距离后，速度便增加到接近边界层外的非粘性流体相同的速度。因此，在边界层内
速度梯度很大。根据牛顿内摩擦定律可知：内摩擦力和速度梯度成正比。所以，在边界层产生很大的内摩擦力。
(3) 由于边界层内的速度梯度很大，造成强烈旋涡，所以是涡运动。
(4) 边界层内沿绕流体壁面的法线方向上各点的压力数值是相同的，如设y轴为垂直于绕流体壁面的方向，
则边界内压强的分布为d/)/dy = 0。边界层的存在是流体做绕流运动时产生分离现象的重要原因之一。
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