衍射光栅原理
通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。 波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包络面（惠更斯原理）。 一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。当波长为λ的平面波垂直入射于光栅时，每条狭缝上的点都扮演了次波源的角色；从这些次波源发出的光线沿所有方向传播（即球面波）。由于狭缝为无限长，可以只考虑与狭缝垂直的平面上的情况，即把狭缝简化为该平面上的一排点。则在该平面上沿某一特定方向的光场是由从每条狭缝出射的光相干叠加而成的。在发生干涉时，由于从每条狭缝出射的光的在干涉点的相位都不同，它们之间会部分或全部抵消。然而，当从相邻两条狭缝出射的光线到达干涉点的光程差是光的波长的整数倍时，两束光线相位相同，就会发生干涉加强现象。以公式来描述，当衍射角θm满足关系dsinθm/λ=|m|时发生干涉加强现象，这里d为狭缝间距，即光栅常数，衍射光栅价格，m是一个整数，取值为0，±1，凹面光栅厂家，±2，……。这种干涉加强点称为衍射极大。
全息凹面光栅光谱仪成像理论
全息凹面光栅是由两相干点源干涉形成的变密度弯曲槽分布，因此槽线走向及疏密变化与两记录光源位置有关，两记录光源位置为结构设计参量。又根据全息图再现原理，再现像的质量与再现点源的位置和波长密切相关，即全息凹面光栅光谱仪的安装参量也要严格选取。凹球面基底的半径为R，当记录点源位于XOY平面时，记录点源的位置参量确定；狭缝一般垂直XOY平面放置，那么狭缝中点和探测器的位置安装参量确定，这样在给定光栅基底曲率半径、光栅孔径、记录波长的条件下，整个全息凹面光栅光谱仪的结构和使用参量就确定了。
衍射光栅
平行、等宽而又等间距的多缝装置称为衍射光栅。它是利用光的衍射和干涉现象进行分光的一种色散元件，衍射光栅有透射式和反射式两种，光谱仪常用的是反射光栅，它的缝是不透明的反射铝膜。在一块极其平整的毛坏上镀上铝层，刻上许多平行、等宽而又等距的线槽，每条线槽起着一个“狭缝”的作用，每毫米刻线有1200条、2400条或3600条，整块光栅的刻线总数几万条到几十万条。
反射光栅从形状上可分为平面光栅，凹面光栅和阶梯光栅，衍射光栅，
从制作方法上又可分为机刻光栅和全息光栅。
在一般的反射光栅中，由于光栅衍射中没有色散能力的零级衍射的主极大占去衍射光强的大部分（80%以上），随着主极大的级次增i高，光强迅速减弱。因此，使用这种反射光栅时，其一级较弱，二级衍射更弱。为解决这个问题，光栅，将光栅的线槽刻成锯齿形，使其具有定向“闪耀”能力，把能量集中分布在所需的波长范围。光栅复i制技术的发展，大大降低了生产成本并缩短生产周期，使光栅得到广泛应用.
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